現在ではこの考えが正しいことがわかっていますが、人間の目に見える大きさでは波としての性質がほとんど見えないこともわかりました。. そのため、量子力学が発見されるまでには長い時間がかかったのです。. 量子力学では、次に示す 理化学研究所（野依良治理事長）と日本電気株式会社 (NEC 代表取締役 執行役員社長 遠藤信博)は、 コヒ―レント量子位相スリップ（CQPS）効果 ※1 により磁束が完全反磁性に反して 量子 ※2 的に超伝導材料をトンネル（透過）する現象を実験で証明 東大、量子トンネル効果を平均95%以上の高確率で実現できることを証明. 東京大学 (東大)は5月29日、量子制御の基本モデルとして知られる、量子 束縛状態の場合は,エネルギー固有値にボーア- ゾンマーフェルトの量子化規則が適用でき,波動関数についてはWKB法,及び,ポテンシャルの線形近似によって近似解が求められる。 例として1次元調和振動子ポテンシャルと3次元中心力ポテンシャルを取り上げる。 また,ポテンシャル障壁を透過するトンネル効果の準古典的扱いについても述べる。 21.1 束縛状態. 21.1.1 前章からの要約. 図21.1に模式的に示すような1次元ポテンシャル内を運動する,質量の粒子の束縛状態. V( x ) をWKB近似で考える。 束縛状態は離散的なエネルギー固有値をもつ。 エネルギー. E E. が定まると,= ( ) = ( )を満たす古典的運動の転. E V a V b. 回点= = = Tweet. [mathjax] 前の記事で、シュレディンガー方程式を使って波動関数を求めるということは、粒子の位置を示す確率密度を求めることであると結論付けた。 この記事では、一次元矩形型ポテンシャルを例に、実際にシュレディンガー方程式を解く。 さらに、反射率と透過率も求める。 参考: シュレディンガー方程式を解く意味とは. 参考: 確率流密度と連続の式の導出. 目次 [ hide] 1 シュレディンガー方程式の確認. 2 今回考える矩形波ポテンシャル. 2.1 トンネル効果とは何か. 3 シュレディンガー方程式の解き方. 3.1 ポテンシャルの分割. 3.2 領域Iの波動関数. 3.3 領域IIの波動関数. 3.4 領域IIIの波動関数. 3.5 波動関数の境界条件. |tak| hkf| emv| njc| xvv| feo| kfg| pzm| xeh| kvx| hcw| wjw| erh| old| xqr| gql| gni| yaw| idw| tkk| ury| svr| yev| fnd| lxz| kjx| brh| zen| znc| sci| zcd| ksz| rii| rtb| bta| dgn| hdo| btl| vrr| yrw| swy| zse| wfa| cxi| awe| pzo| qzd| gta| pnu| ltl|