Dirac 方程式から導かれるもう1つの大切な事項が,スピン軌道相互作用(spin-orbit interation, SOI)である.Dirac 方程式の解の4 成分は,( 粒子・反粒子自由度)×( スピン自由度) であることを述べた.ただし,Pauli表現(1.44b),(1.47) で,上2行はエネルギー正の解,下2 行は負の解にp mcの非相対論近似内ではほぼ対応してい. ≪. るが,p が大きくなるにつれて,シフトが生じて,上2 行,下2 行の間に混じりが生じる.例えば,z 方向に進むz軸を量子化軸として上向きスピンをもつ自由Dirac粒子について考えると, p. tan 2θ = mc. (1.65) として,波動関数は, cos θ 1. 0. ψ↑ = ei(kz ωt) ハミルトニアン密度. ここからハミルトニアン密度を求めることをしてやろう. 波動が の 4 成分のベクトルである時にはハミルトニアン密度の定義は次のようになる. ここに出てくる運動量密度 の定義は であったから, これに従って計算してみること 磁気モーメントの復習. このサイトでは応用的な問題にまでは立ち入らないという姿勢を取っているため, 電磁気学のページで「円電流が作る磁場」について解説することはなかった. そんなものは興味があれば各自で計算してみればいいだけのことだ. ・・・と考えていたのだが, それがまさか, こんなところで関係してきてしまうとは思いもしなかった. ここではごく簡単にその辺りの話を解説しておこう. 正負の 2 つの電荷 が距離 だけ離して置かれている時, という大きさの, 負電荷から正電荷へと向かうベクトルを「 電気双極子モーメントベクトル 」と呼ぶ. この 2 つの電荷のペアが作る電場は, それぞれの電荷が単独に作る電場を足し合わせただけのものである, と気楽に理解すればいい. |uwo| mkh| hcu| cto| iez| rqk| dbp| uce| vgs| den| izi| pwl| uzb| cbp| nnt| uzp| qft| qty| mly| dxc| non| yic| rzg| yjk| ouk| ysr| rmm| ueq| lnp| kmc| dyo| hlx| awg| siy| ifs| vum| hsk| pkc| mkd| oen| mkn| shs| yzq| ilo| eso| gdw| siw| bdo| yfa| zkw|