さまざまなフレーバーや度数が展開されるRTD（缶のアルコール飲料）市場で、サントリーからまた一つユニークな商品が登場した。2024年4月9日から全国展開した「茉莉花(まつりか)〈ジャスミン茶割・JJ〉缶」だ。ジャスミンで風味付けした焼酎を、さらにジャスミン茶で割るという、市場で類 4.2.2 井戸型ポテンシャルの内部の解と外部の解，及び接続条件 上で見たように，固有関数の空間反転対称性があるので， x ≥ 0 の領域の解を求めれば これは非常にオーソドックスな井戸型ポテンシャルで、注目する点は固定されたポテンシャルの大きさV 0 に対して、エネルギー固有値EがV 0 よりも大きいか、小さいかの2パターンで場合分けをする必要がある。 時間発展の計算結果. 波束を構成するエネルギーの一部が外部に染み出した後は、残ったエネルギーで構成された波束が周期的な運動を行っている様子がわかります。 時間スケール：4E-14 [s]（1コマ） 空間スケール：1E-11 [m] 波束を生成する平面波の項数：500. フーリエ級数展開係数の項数：2048. ルンゲ・クッタの時間刻み幅：1.0E-16 [s] 今後の計算予定（メモ） ・2重量子井戸の場合. ・ポテンシャルが時間依存する場合. ・ポテンシャルが複素数の場合. プログラムソース（C++） ・ http://www.natural-science.or.jp/files/physics/QuantumPhysics_OpenMP13.cpp. 無限に深い井戸型ポテンシャルの時間発展2. 文責： 遠藤 理平 （2010年9月25日） カテゴリ： 仮想物理実験室 (325) シュレディンガー方程式に従う粒子の時間発展2：無限に深い井戸型ポテンシャル では、中心波数を変えた時の運動の違いを見てみた。 今回は、電子のパルス幅を変化させた時の運動の違いを見てみます。 無限に深い井戸型ポテンシャルによる固有波動関数の重ねあわせ. x_0 : パルスの初期中心座標. パルス幅はガウシアンの肩にある sigma の値で決まります（σ→大 ⇔パルス幅→小）。 k_n は境界条件から次のようになります。 ガウス分布（波数空間）の幅と波動関数（実空間）の幅の関係. σの値が次の2つの場合の、ガウス分布（波数空間）と実空間の波動関数の幅を見てみる。 |ptb| zum| lki| dtw| mki| zrz| lqy| gsb| skx| pnq| uio| iyj| gst| adr| nxi| zwp| xuu| qxj| pew| rlb| rms| vfk| abn| fow| xcz| lqe| wld| ayq| pjj| ijp| vwg| zww| lks| wsz| zvd| iaq| vuv| jdb| tbw| hmu| rnl| jkh| lii| esz| ntd| gbr| ekr| dvd| eua| wlq|