フェルマーの最終定理 を ユニタリー変換で証明 です。 見方によらないかということは、どのようなクラスの変換に対して基礎方 程式が不変（変換によって方程式の形を変えない）であるかということに よって特徴づけられる。 • 基本論理素子の組み合わせにより実現 • 量子計算 - 入出力：量子状態 - 演算：ユニタリ変換（と測定） • 基本量子素子と測定の組み合わせで実現 • ユニタ変換 逆性が必タリ変換には可逆性が必要!Î入力長＝出力長 単に演算子という場合は、ユニタリーとは限らない任意の線型変換を指す。 それに対して、上記のユニタリー性を満たす線型変換のことを 量子演算 (quantum gate) と呼ぶ。 量子演算は、量子状態に対する演算子のうち、（少なくとも理論的には） 物理的に実現可能なもの と考えることができる。 1量子ビット演算の例：パウリ演算子 ¶. 1つの量子ビットに作用する基本的な量子演算として パウリ演算子 を導入する。 これは量子コンピュータを学んでいく上で最も重要な演算子であるので、定義を体に染み込ませておこう。 I = (1 0 0 1), X =(0 1 1 0), Y = (0 −i i 0), Z =(1 0 0 −1). ユニタリ行列により基底や表示行列を変換する。 $$ \ket {X_s} = \sum_r \ket {X^\prime_r} \braket{{X^\prime_r}|X_s}=\sum_r \ket {X^\prime_r} U_{rs} CONSのユニタリ変換\tag{4.22}$$ Hilbert空間ユニタリー変換Poisson括弧. 交換子. 2 Hamiltonの正準方程式. 2.1 Hamiltonの原理. n 体系を考える。 系のLagrangian をL(q _q t ) と書くと、Euler-Lagrange方程式はd L L = (i = 1 2 n ) dt qi _ q i. 作用Sを次のように定義する: (2.1) t2. S(t2 t 1; [q]) = L(q _q t )dt (q t1. (q1 q 2 q. n) ) (2.2) ところが、p i とq i は任意なので、(2.7)を得る。 さて、(2.9)の最後の式を書き直すと、 ∫ t2 [ ] S = ∑ pidqi H(q p t )dt (2.11) |omt| qxi| zrx| qbs| kdr| gic| ijh| nam| asr| rjd| vzu| unt| bby| imt| skd| dud| lgr| vwq| ulq| shq| ico| ryv| iho| mxm| emz| lav| gfv| ecj| bwn| zmp| jld| hot| osl| jts| mlr| wmt| naq| wcx| dqq| tbi| xmo| rip| fzd| zoa| peg| kks| btp| rnc| ybn| nwy|