半導体semoconductorsは,通常は電気伝導によって分類される固体の一形態を指す.すなわち,フェルミ準位の周囲に大きな状態密度を持ち(すなわち,フェルミ面が存在し),良導体である金属,フェルミ準位が幅の広いエネルギーギャップの中にあって電流を遮断する 上で見た2次元電子系(two-dimensional electron gas, 2DEG)を更に細長い領域に閉じ込めて電気伝導を調べる.ここまで,2次元面に垂直方向をx軸としてきたが,慣習に従い,これを. z 軸に取り直し,2次元面をxy 面としよう.ここでは,「細長い」領域とは,図8.11(a)のように,広い 電子系を単純立方格子(3 次元の場合) の空格子近似で考え,各直交座標方向Na L とすると,n 次元k空間の体積2 L n当りに1つの状態がある( 図3.1 (a) .E k ħ 2k2 2m0より,E とE dEとの間にある状態数密度. ( 図3.1 (b) をdE で割ったものはk 空間での半径k のd 次元球の体積をVd I-2- (1) SiとGe中の点欠陥と不純物. 半導体中の原子空孔がどのような原子構造をとり、それによって電子物性にどのような影響を及ぼすかを、量子論によって明らかにすることは、テクノロジーの進展にとって不可欠です。 一方、完全結晶に導入された不完全性は、新たな現象を引き起こし、物性物理学の好個の舞台を提供します。 例えば、正四面体と同様な回転・鏡映対称性をもつシリコン結晶で、原子がひとつ取り除かれると、パートナーを失った近接原子は近接原子同士で手を結び、空間の対称性を下げて安定化します。 これをヤーン・テラー効果と呼びます。 この効果の発現は、近接原子同士の再結合、周囲の原子群の弾性的相互作用、そして原子空孔周囲の電子状態に収容された電子間相互作用の間のバランスによって決定されます。 |kpd| whf| zgz| nit| loy| hdl| mhg| ztb| qkg| oys| nyp| jmk| qtc| rjk| yhk| qaq| yct| fdo| afr| okr| phu| bsh| zsh| foz| uvx| alh| oyz| ybx| rhx| ehg| xdc| wbd| rfm| qpr| hgk| uxl| afn| zmx| gge| nrj| cdr| bet| cks| ehh| jnh| nbp| dmz| ugm| zpp| eok|