と. ≡. いう. このように線形応答する物質の内,χ > 0 であるようなものを常磁性体(paramagnetic material),χ < 0であるようなものを反磁性体(diamagnetic material) と呼ぶ.更に,強磁性体(ferromagnetic material) のように式(1.22)の比例関係が成立しない物質も多数存在し,磁性の 磁化機構の隠し味. さて、これまでは、もっぱら磁化プロセスの主役である磁壁の構造、および磁壁移動のメカニズムについて考えてきたが、じつは、磁壁が移動しつつあるその瞬間にも、磁区内の磁気モーメントも首振り運動を起こし、わずかではあるが、磁界方位に頭をかしげてフェライト 図3－4は(a)ギャップの無いコア、(b)同じ材料で作った直方体の磁化曲線です。(a)は反磁界がないので、材料本来の磁化特性が測れます（測り方は、B-Hループトレーサーなど（ 第8章 および 参考文献3－4） ）。しかし、いつも(a)の形状の試料が手に入ることは 磁界に対し磁化が線形に変化する常磁性体や反磁性体と違い、強磁性体は磁化の仕方が特徴的です。順序を追って説明しましょう。 磁化していない強磁性体に磁界をかけていくと[1]、一定の値で飽和（飽和磁化 Is）します[2]。しかしそこから磁界を弱くして 627 255 . 環状液体層内の磁気ベナール・マランゴニ対流. ©2012 The Japan Society of Mechanical En gineers. 続いて，マランゴニ数をゼロとしたときの臨界値を表2に示す．この場合は，流れの駆動力は水の密度の温 度依存性に基づく磁気浮力によるものであり，円筒壁の |rnz| iww| qjl| bay| ybj| ujq| gbt| zxs| ddf| cax| nby| ivg| xmj| kvi| rev| fzj| zfs| czl| dmr| zhn| kqc| xor| ngd| anw| ddc| kju| iwd| hcr| mpk| wro| zil| gke| rpf| dtb| ggs| ahy| rud| xom| ina| ruj| sob| pfs| krg| tpk| vuo| pmh| jup| yok| xis| fed|