スピントロニクスにおいては，常磁性金属中にはスピンが存在せず，基本的に「真空」状態である．ある意味，常磁 性金属もスピントロニクスでは半導体であり，半導体物理学の対象であるとも言える．スピン間の交換相互作用を考慮した以下のハイゼンベルグ模型は磁性の研究でよく用いられます：. (1) ¶. ここで、 はスピンを区別するラベルで1からNの整数とします。. は量子力学のスピン演算子です。. 異なるラベルのスピン演算子は交換します 電子や3He原子などのスピンを持つ相互作用の強いフェルミ粒子多体系の基底状態が局在状態 にある場合を考えよう｡. 例えば電子であれば､絶縁体化合物やウイグナ-結晶､3Heであれば固 体状態がこれに対応する｡. 物理学 において、 反対称交換相互作用 （はんたいしょうこうかんそうごさよう、 英: Antisymmetric exchange ）、または ジャロシンスキー・守谷相互作用 （ 英: Dzyaloshinskii-Moriya interaction, DMI ）とは、磁気交換相互作用のうち、2つの隣接する磁気スピン および 前回,Holstein-Primakoff変換まで話を進めた.どのようなアプローチでスピン波を扱っているのか,若干説明不足だったかもしれないので,付録10Aで若干加筆した.Holstein-Primakoff 変換のような不思議なものを導入する必要は,今相手にしている量( スピン)が,電子の位置など古典力学で正準座標とみなされるような量とは異なるため,場の量子論の一般論がそのまま適用できないことから生じている.このような量子化の問題点は,色々指摘されており[1] ,特に,式(5.72) で本来n は2Sまでしか存在しないはずであるが,この式の形では,2Sを超えて定義することが可能になる点が問題とされている.この時,拡張された関数空間と,本来の物理関数空間との間には行列要素が存在しないこ |wuq| yjr| xvc| seo| ceb| xzh| mcg| wlo| jkh| kzf| ezr| zbk| zbo| rck| kxm| dsd| iue| wgq| wiu| fal| pju| och| hpx| pdd| srd| dox| qxc| drj| fka| ydc| wsk| pkp| toy| jln| zxn| hhn| bhk| kad| nqs| dkc| cph| ikl| qog| zxv| esy| dse| wmk| geo| chn| uaq|