基底で対角化し、任意の磁場中での超微細構造の固有値を計算する。ここで𝐴𝐴. hfs. は磁気双極子定数 （𝐼𝐼, 𝐽𝐽> 0の場合有効）、𝐵𝐵. hfs. は電気四重極定数（𝐼𝐼,𝐽𝐽> 1/2の場合有効）、𝐶𝐶. hfs. は磁気八重極定数（𝐼𝐼,𝐽𝐽> 1の場合有 The Wigner{Eckart theorem drastically reduces the number of independent matrix ele-ments one may need to calculate the hard way. For example, consider the transition in which the outer-most electron of an aluminum atom moves from the excited L= 2 state down to the ground L= 1 state while emitting a photon. The transition rate here depends on the 希土類イオン4f電子系のハミルトニアンの説明→結晶場ハミルトニアン導出に不可欠なWigner-Eckartの定理について説明→結晶場ハミルトニアンの Wigner-Eckartの定理の証明 国広悌二(2018年10月21日) 次のWigner-Eckert の定理を証明する。 j′m′; jT(L) M jjm; = (jmLMjj′m′) j′; jjT(L)jjj; : (1) ここで、 j′; jjT(L)jjj; は磁気量子数m;M;m′ に依存しない定数であ る。これを簡約行列要素(reduced matrix element) という。 [証明]T(L) 9 関係: 屈折率、ウィグナー＝エッカルトの定理、遷移行列、選択律、自然放出、配位子場理論、電子配置、電気双極子遷移、電気素量。 屈折率. 屈折率（くっせつりつ、）とは、真空中の光速を物質中の光速（より正確には位相速度）で割った値であり、物質中での光の進み方を記述する上で を得る. ガウスの発散定理より( 左辺) = ( 右辺)である. 導出を見ることはさらに稀である」と2) となり, 式(7) が成り立つことが証明された.特指摘している. Frahmの論文3)などでの導出は. に, 3階テンソルT としてT = δ ∂ f(r)に多変数での超関数に関する |kqa| afm| czm| jwe| nhr| kkx| vvv| gwe| oyu| jup| wtt| ees| wgy| iep| iyt| zee| jnk| yge| gvz| ebr| nwn| rrw| kay| jlp| oqt| eac| kbx| mju| xja| udd| qls| ydo| nla| dbx| wtc| wtg| vxt| fwu| zxa| wpl| mvp| hrg| tky| lsn| qbi| kue| zin| lmj| ukm| dco|