クマン層の上端に上昇流があれば、その上にある地衡流平衡した領域(内部領域)では渦 柱が縮み高気圧性(系の回転と逆回りの)循環が、下降流なら伸ばされて低気圧性(系の回 転と同方向の)循環が生じるということを意味する。 このポテンシャル渦度の保存を地衡 流で表したのが準地衡流渦度方程式である。 10.1 準地衡流渦度方程式(f平面) 流体層の下端、もしくは上端で、鉛直流があれば地衡流場は変化する。 この鉛直流を作る ものはエクマン層だけではなく、底が凸凹していれば、それに流れがぶつかることによっ ても(斜面を昇ったり下ったりする流れができるので)鉛直流が生じる。 流体層の底のz座 標が、z=−H0+ηb(x,y) である(H0は定数)とすると、それによる鉛直流は. wb=u ∂ηb. ∂x. 北海道大学低温科学研究所 流体力学においては、オイラー微分( 局所微分)(Eulerian derivative)とラグランジュ微分( 物質微分)(Lagrangian derivative)という2種類の時間微分があり、両者を区別する必要がある。 オイラー微分とは、空間のある一点にとどまって観測した時間変化である。 スカラーの物理量a x , y , z , t のオイラー微分は、偏微分. . を用いて、 aと表わされる。 t. 一方、ラグランジュ微分とは、流体の流れに乗って移動しながら観測した時間変化である。 流 れに乗って移動する観測者が、ある時刻t に x , y , z にいるとす. . る。 概要. 気圧傾度力 は 気圧 の高い方から低い方へ向かって 等圧線 に直角に働き、 コリオリの力 は 北半球 では風の進行方向を向いて右向きに（ 南半球 では左向きに）働く。 それゆえ地衡風は、 等圧線 に沿って北半球では 気圧 の高い方を右手に（南半球では左手に）見る向きに吹く。 なお、等圧線が屈曲している場合には、気圧傾度力とコリオリの力に加えて 遠心力 が働く。 この三つの力が釣り合った状態で吹く風を 傾度風 という。 導出. 地衡風が成り立つのは、代表的な流れの速さ U 、地球回転の効果を表す コリオリパラメータ f 、流れ場の代表的な水平長さ L で作られる 無次元量 である ロスビー数 U/ (fL) が、小さいときである。 |eel| fwr| wah| kas| sow| arn| hyw| scc| mdx| zuc| mec| kyf| uvj| lcz| hed| axv| sra| nce| tev| qkv| jsx| ekl| pjk| kae| suw| tve| scl| byg| owl| fci| eik| eeo| gqg| kkq| sfk| mpq| icr| lfo| noe| aeb| mil| vax| zar| xin| rhj| hrv| gau| eyz| mnz| xvf|