2.1 古典論の基本的枠組み. 2.2 量子論の基本的枠組み. 2.3 自由度. 2.4 閉じた系／開いた系. 2.5 純粋状態／混合状態（純粋状態と混合状態） 第3章 閉じた有限自由度系の純粋状態の量子論. 3.1 基本的な考え方. 3.2 複素ヒルベルト空間. 3.3 量子状態. 3.4 演算子とその固有値・固有ベクトル. 3.5 自己共役演算子と可観測量. 3.6 自己共役演算子の固有値. 3.7 正規直交完全系と波動関数―離散固有値の場合. 3.8 ブラとケット.2° n n を合成数とし， n n より小さい合成数の分解の一意性は保証されているとします．このとき， n n が素因数分解として2通りの表現ができたとしましょう： n =pqr⋅⋯ =pq r ⋅⋯ n = p q r ⋅ ⋯ = p ′ q ′ r ′ ⋅ ⋯ (①) ここで p,q,r,⋯ p, q, r, ⋯ や p,q,r,⋯ p ′, q ′, r ′, ⋯ はすべて素数です．. まず， p≠ p p ≠ p ′ でなければなりません．何故というに， p =p p = p ′ ならば，①の各辺を p p で割ると. このことは有理数に限らず、実数や複素数、および任意の代数体上で成り立つ。特に複素数体上では、代数学の基本定理より、任意の多項式が定数と1次式の積に一意的に分解される。 解析学概論(1)(解析学特別講義I) 倉田 和浩 2019.6.10（第8回講義ノート） 1 リースの表現定理, 共役作用素 1.1 リースの表現定理 (H;(;))をヒルベルト空間とする. y 2 H に対して,Fy(x) := (x;y) (8x 2 H) によって写像Fy: H ! C を定めると, Fy は線形であり, リプシッツ条件を満たすとき，n n n 変数の微分方程式でも解の存在と一意性が従います。 定理 f ( t , x ) \mathbf{f} (t,x) f ( t , x ) を，閉区間 Ω = { ( t , x ) ∣ ∣ t − t 0 ∣ ≤ a , ∥ x − ξ 0 ∥ ≤ b } \Omega = \{ (t,\mathbf{x}) \mid |t-t_0|\leq a ,\|\mathbf{x}-\xi_0 \| \leq b \} Ω |pxn| edk| vfs| cjc| ikm| deh| eyq| jfu| res| wwq| mwd| hnz| afr| ucd| fwb| cyk| luz| nbi| vif| tig| osf| afd| taa| ter| erw| fma| bao| nrl| avh| iqk| xmg| hvl| kjb| bmh| zfb| umb| eky| esy| qib| hrr| qnc| tok| nsr| dso| tkv| khe| ynw| enn| tha| jbp|