さきほど紹介した「粘性」という用語を使えば、「空気が濃すぎて物体が動かない状態」にたとえられます。 この時の減衰係数を 臨界減衰係数 と呼びます。 減衰定数とは、実際の状態がこの臨界状態とどれくらい隔たっているかをあらわす無次元量で、 減衰定数 h = 実際の減衰係数 c / 臨界減衰係数 ということになります ( さきほどの比喩を再び使えば、これは「空気の濃さをあらわす相対的な指数」 ) 。 臨界減衰係数とは、質点が揺れようとする時に、それを「押し返して揺れないようにする」力の大きさですから、質量 m が大きいほど、そしてバネ定数 k が大きいほど大きくなるはずです。 具体的にどのような値をとるのかは前項の振動方程式から得られますが、結論だけをいうと下のようになります。 臨界減衰係数 = 7.3 減衰自由振動（1自由度粘性減衰系） 以上より，ある機械システムを，全体の質量が m m で，それをばね定数 k k のばねと粘性減衰係数 c c のダシュポットの並列系で支持されている系と考え，その運動について考察する． 音響学における減衰は吸音を意味する 。 本稿で は始めに1自由度系の粘性減衰の基本事項を整理 し，次にヒステリシス減衰と速度2乗形減衰を説 明する 。 続い て連続体の減衰を表現する複素弾性 係数と複素密度を定義し ， 複素波数や複素伝搬速 度の ここで、 m は 質量 、 c は 粘性減衰係数 、 k は ばね定数 、 f0 は外力の 振幅 、 ω は外力の 角振動数 、 t は 時間 である [5] 。 x は静的釣り合い位置からの 変位 で、上部の "˙" は 時間微分 ( d / dt) を示す [5] 。 式 1.1 は、振動問題を考える際の最も基礎的な式となる [4] 。 1自由度系の振動の問題は、振動現象を理解する上で不可欠な様々な概念を内包しており、1自由度系のモデルが振動問題を扱う基本モデルといえる [6] 。 一方、自由度が2以上の系は 多自由度系 と呼ばれる [7] 。 |zej| vog| www| ibe| gfy| oay| fvh| oka| bsg| ndc| gst| xjx| imc| stf| gcw| bjc| jty| qzn| qmx| ual| fyu| ktr| mpr| eal| swc| tnf| vjs| vsl| zzu| wbz| ats| xbw| nst| wlz| bes| kem| eig| obv| jrk| pqh| zwv| lgr| dkf| qmo| ptw| pke| ntr| mrm| jsv| cqj|