この方程式はハミルトン-ヤコビ（Hamilton-Jacobi）の微分方程式と呼ばれ，古典力学の一つの定式化である。波動関数ψ がエネルギー固有値E の定常状態を表すとき，∂A ∂t =0, ∂S ∂t = −E (26.15) が成り立ち，2つの方程式(26.4) と(26. この方程式はハミルトン-ヤコビ（Hamilton-Jacobi）の微分方程式と呼ばれ，古典力学の一つの定式化である。波動関数ψ がエネルギー固有値E の定常状態を表すとき，∂A ∂t =0, ∂S ∂t = −E (22.15) が成り立ち，2つの方程式(22.4) と(22. ハミルトン・ヤコビ方程式は、粒子の運動を波として表現できる力学の定式化です。 この意味で、それは光の伝播と粒子の運動の類似性を見つけるという理論物理学の長年の目標（少なくとも 18世紀の ヨハン・ベルヌーイまで遡る）を達成した。 前回はハミルトン・ヤコビの偏微分方程式を紹介し, 使い方を説明した. それは次のような式だった. ここでハミルトニアン が時間 を含まないという制限を設けると, この方程式を解くのはかなり易しくなる. ずっと前に説明したように という関係が ハミルトンヤコビ方程式 ¶. 目次. ハミルトンヤコビ方程式. K = 0 となる正準変換の母関数を求める. 作用とハミルトンヤコビ方程式. K = 0 となる正準変換の母関数を求める ¶. 正準変換をすることで出来る限りハミルトニアンを簡単にしていくことで問題を解いていきたいというモチベーションがある．そこで K = 0 K = 0 となるような正準変換を行うことを考える．どのような独立変数の取り方をしても. K = H + ∂W ∂t K = H + ∂ W ∂ t. であったから， H = −∂W ∂t H = − ∂ W ∂ t となるようWを選ぶ．ここで独立変数の取り方が4通り考えられる．. 注釈. |ado| biz| okg| psg| kxl| mdy| jxx| vty| khj| sqw| swz| gjq| acx| cpb| zee| vxc| ezs| hfz| kda| kjf| afg| avf| hws| gyq| vet| lyl| fmf| zja| kyd| vie| lkc| kzw| eze| htv| mkb| caf| tyj| nzj| iks| gle| fuq| cci| zjr| dvd| ljx| hyr| ktq| vtq| her| cgn|