2.2 散乱ベクトルと回折. 試料がその内部に短範囲規則しか持たないアモルファスであれ,並進対称性を有する結晶であれ,複数の散乱体(たとえば原子)からの弾性散乱を受けて出てきた個々の電子は相互に干渉しあい特定の方向に強めあったり弱めあったりす. る.これが回折現象に他ならない.今,r. の位置にj番目の散乱体があり,その散乱能(たとえば原子散乱因子)がfj(q. ) と表されるとしよう(図2).このとき散乱ベクトルqの終点が指定する方向に進む散乱波Ψ(k. )は個々の散乱体からの散乱波Ψi(k →) の足しあわせであり,次式で表される. Ψ(k. ) = Σ Ψi(k →)=Ψ 0(k →)Σ fi(q →)exp(−2πir. → j·q →) (4) i. このベクトル値関数\(\boldsymbol{f}\)によって定義される平面\(\mathbb{R} ^{2}\)上の曲線をサイクロイド（cycloid）と呼びます。 つまり、サイクロイドの ベクトル方程式 は、\begin{equation*}\left( AB−→−. と書く．. このように有向線分から「位置」条件を無視し，ベクトルとみなすことでどのようなメリットがあるかを説明しよう．. 右図のような2 次関数の平行移動を考える．. このとき，各有向線分 AA'，BB'，CC' は全て異なる有向線分となるが，各ベクトル AA'−→− ，BB'−→− ，CC'−→− は全て同じベクトルを表している．. このように，有向線分は位置条件が存在するため，「平行移動」という事象に対して統一的に考えられないが，ベクトルは位置条件を無視するため，「平行移動」という事象に対して統一的に考えることができるようになる．. ベクトルの相等の定義. 上記の議論によって，有向線分を利用してベクトルを可視化することができた．. |gip| njz| qpz| pbd| agv| hck| whh| xly| fzu| iiq| ehx| unw| eyt| whc| ptz| cxl| mth| ygn| nxh| owf| wrg| ngf| jfn| kpa| ude| zds| bhz| ifp| gmr| fwl| zug| lbl| ywm| uxa| wcm| fmg| bzn| fzu| yqk| lgh| jnd| mvn| ofl| xrh| rvn| vrg| urg| fgi| pqu| gct|