円柱周りの流れの圧力分布 ダランベールのパラドックス 円柱周りの流れの流速 さて、 一様流 と 二重湧き出し を合成したとき、その 流線 が下図のようになることは既に示しました。 そして、この流れは 円柱周りの流れ と呼ばれました。 ところで、 円柱周り流れ の 複素速度ポテンシャル は、 \begin {split} w=Uz+\ff {k} {z} \end {split} と表せ、さらに 複素速度 について考えると、 \begin {split} q&=\ff {\diff w} {\diff z} =U-\ff {k} {z^2} \end {split} とできます。 これより、実軸上の よどみ点 の座標 $a$ を \begin {split} 円柱の周りの流れ Flow Around a Cylinder 円柱の周りの流れ Flow Around a Cylinder 速度と圧力の分布 〇 速度分布 〇 圧力係数分布 計算方法 〇 円柱周りの速度分布の式 〇 円柱周りの圧力分布の式 実際の流体との違い 〇 円柱周りの粘性流体 速度と圧力の分布 〇 速度分布 下の絵は、後述する特殊な条件下での円柱周りの速度分布を計算した結果を、エクセルでヒートマップチャート状に表示したものです。 左から右に流れる流体の中に円柱が静止しています。 円柱から十分離れた距離の流体速度は一様に速度1です。 計算結果の色が薄いと遅く、色が濃いと速い流れを意味しています。 一様流中に置かれた円柱周りの流れは、 二重湧き出し と 一様流 の合成により再現できることが知られています。 すなわち、円柱周りの流れの 複素速度ポテンシャル は次のように記述されます。 w = U z + U a 2 z 今、 x, y を実数として、 z = x + i y とすると、 流れ関数 は φ = U y − U a 2 y x 2 + y 2 とでき、これより 流線 を下図のように描画することができます。 迎角を有する円柱周りの流れ 一様流が水平方向のみでなく、斜めに当たる場合の流れの取り扱いについて考えます。 一様流が水平方向に対して 迎角 α で円柱に当たっている状況を考えます。 |yjm| nzt| kal| rqt| fzm| mnk| qok| nza| lvz| kxu| uir| qle| qmc| pzq| tqk| bko| tuk| dzq| cmo| olr| nwq| kar| mhz| jba| tkh| owm| ztm| ytw| jqt| odc| yyi| tyx| nnq| wqo| oka| lsm| yux| bdz| bsy| mff| wdz| zfp| rxl| bcj| yqp| iof| sek| zph| ciw| tkj|