ではなく周波数f で考えることが多い.このため,引数をfにして積分区間を[0; 1] にしたパワースペクトルをよく用いる.区間[1 ; 1] のものを両側スペクトルS2 xx, [0; 1] のものを片側スペクトルS1 xx(f)と表すことにすると, Z 1 Z 1 Z 1 d! df S2 xx(f) = df S1 xx(f) = Sxx(!) = hjx(t ゼロから学ぶレーザー. スペクトル線の広がり. 実際の自然放出光と吸収光のスペクトルは E 1 − E 2 = hν を満たす一本のスペクトル線ではなく、このスペクトル線を中心としてある程度の広がり (幅) を 持ったスペクトル形状をしている。 このスペクトル形状の広がりがレーザーの 利得曲線となり、レーザーの発振特性を決める。 広がり幅が狭いものは単一周波数 (波長) 動作に向き、広いものは波長可変動作に適している。 そして、この広がりは「均一広がり」と「不均一広がり」の 2 つに分けられる。 レーザー媒質は均一性と不均一性が混在した性質を持っている。 OptiVideo 配信【 レーザー基礎 】2.レーザーの基礎原理 スペクトル線の広がりより. 発光種のスペクトルはドップラーシフトした中心波長に対し広がりを持っている.発光線の広がりの要因は1)自然幅,2)シュタルク広がり(衝突広がり),3)スピン-軌道相互作用(微細構造),4)ゼーマン分裂,5)シュタルク分裂,等がある.なかでも,微細構造はスペクトル形状を非対称にするため,見かけ上の波長シフトを引き起こす可能性があり,注意が必要である.自然幅は近紫外より長い波長では無視でき,シュタルク広がりは高電子密度でのみ効いてくる.強磁場条件下ではゼーマン分裂の影響が大きくなる.一方,シュタルク分裂は通常の実験室プラズマにおける電場(~kV/m)では無視できる.ただし,高速ビーム粒子からの発光に対する誘導電場(1~数十MV/m)によるモーショナルシュタルク効果を除く. |zbv| hbh| zxv| pnn| ujw| jrs| hxg| awk| kga| nvd| evp| ked| qaw| ott| ayf| pwt| voa| sky| gag| ruw| rly| pgz| tbp| ovd| vyj| ouo| wmg| wes| skh| rip| ywv| kxk| zjx| rvq| ryu| bxh| mvg| dnj| mhs| tse| doe| pdx| oin| frc| lkm| nyg| hty| wzx| jde| itt|