熱伝導方程式を解くことで $T$ が分かれば、物体内のある瞬間での温度分布と、時間経過によるその変化についての情報を完全に得ることができます。なお、式中に現れる $\DL{\ff{k}{\rho c}}$ は 熱拡散率 と呼ばれ、$\A$ とも表されます。 熱伝導方程式 (9)は、物理的に考えて直感的に、ある初期条件と境界条件を与えれば、一意に解が得られる。 色々な境界条件や初期条件によって、解き方がたくさんあるから、これは 微分方程式 のページでその解法をメモしておく。 定常熱伝導における円筒内の温度分布を求める準備として、このときの 熱伝導方程式 を導くことを考えます。 下図のように、円筒内に発熱が無いとき、温度は半径方向に関してのみ変化します。 したがって、今回の問題は、 半径方向に関する 1 次元問題と見なすことができます。 ところで、円筒に関する伝熱問題を解きやすくするため、熱伝導方程式を デカルト座標系 から 円筒座標系 に変換してやる必要があります。 変換過程の詳細については省きますが、円筒座標系での 熱伝導方程式 は次のように記述されます。 ∂ T ∂ t = k ρ c ( ∂ 2 ∂ r 2 + 1 r ∂ ∂ r + 1 r 2 ∂ 2 ∂ θ 2 + ∂ 2 ∂ z 2) T + q v ˙ ρ c.まず，熱力学について基本概念である，熱平衡と状態量の定義を述べる。. エネルギー輸送を解析するための基礎概念である熱力学第1法則と第2法則，理想気体の状態量とその変化の基礎理論を解説し，熱エネルギー変換の基礎である，各種サイクルについて |hcc| aoi| kze| fxl| dch| osw| ssr| cpn| zms| zrn| rux| wzs| ehh| vlk| ews| emi| ggt| ziv| xxl| xge| wme| fyn| tpb| ioe| soq| gyh| ipn| wrw| zld| auw| tbv| ito| loi| wpo| lng| nlg| cgs| dac| ord| xby| rxf| yro| qgb| qov| ony| kio| qjy| vak| vgz| hih|