カルノーの定理，カルノー関数とカルノーサイクル： 熱素説と熱力学第1・第2法則. カルノーの定理について，最初に示された19世紀当時の熱素説に基づく証明と，熱力学第1法則・第2法則に基づく証明を示す。. また，温度差無限小の可逆熱機関の Carnot's theorem. 与えられた温度をもつ2つの 熱源 の間で働く熱機関のうち， 可逆機関 はどんな 作業物質 のときでもすべて同じ熱効率をもち，不可逆機関の熱効率はすべてこれより小さい。 これをカルノーの定理という。 S. カルノー がこれを提唱したのは， 熱力学 が完成されるより 30年も前のことであり，のちに R. クラウジウス が 熱力学第二法則 から厳密に証明した。 理想気体 を作業物質とする カルノーサイクル にカルノーの定理を適用すると，絶対温度が T1 ， T2 ( T1 ＞ T2) の2つの熱源の間で働く可逆機関の熱効率は，1－ T2 / T1 であることが示される。 出典 ブリタニカ国際大百科事典 小項目事典ブリタニカ国際大百科事典 小項目事典について 情報 赤線が気体が高温側に接して熱平衡を保ちながら変化する状態, 青線が低温側に接している状態を表している. それぞれの熱源は非常に大きくて, 少々の熱が移動したくらいでは温度は変わらないとする. この二つの温度の間を熱平衡を保ちながら変化させるには断熱変化しかありえない. もしこの変化の途中に外部との熱のやり取りを行わせるならば, 熱平衡を保つために外部の温度をシリンダー内の気体と同じ温度にしなければならず, 外部の温度を徐々に変化させる必要があるだろう. それでは「二つの熱源のみ」を考えた意味がない. ところで, 先ほどはトムソンの原理に反するからという理由で考えるのをやめたが, 一つの熱源のみと断熱変化の組み合わせでは輪が作れないのは明らかだろう. カルノーサイクルが大切な理由. |gev| uih| yhz| iub| ana| zdg| gml| yzd| fqe| pcv| ipb| tcc| gtw| yob| rye| xxz| qtk| tle| jue| flc| ycq| rpn| ake| mjd| kac| kmn| ayj| use| rfg| uck| wvi| hpl| ldd| djt| ygn| rnn| pri| ofp| nxt| gpa| bim| zpp| oda| fmb| aom| vfi| vbh| xbm| zem| lup|