太陽系の惑星は太陽のまわりを回転しているので,軌道角運動量(orbital angular momentum)をもつ.原子核のまわりに電子が取り巻いていると考える原子構造の太陽系モデルの類推から,原子を構成する電子も軌道角運動量をもつ.しかし,原子レベルの極微小の世界では,太陽系で通用した巨視的な法則(ニュートン力学)は成り立たなく,量子力学で取り扱わなければならない. 量子力学では物理量は演算子で表される.運動量は微分演算子で. → = ∂. px , . ∂ x. = ∂. , y i ∂ y. = ∂. pz. i ∂ z. である.したがって,軌道角運動量の演算子は = ∂ ∂ = − J x ( y z ), . = ∂ = ∂ ∂. y = ( z − ∂. ミクロの世界の粒子の角運動量は の整数倍になっているから, 荷電粒子の持つ磁気モーメントは のように表されることになる. 特に電子の場合の磁気モーメントは理論上は の整数倍になるのでよく使うことになる. この を「 ボーア磁子 」と呼ぶ. 1．結晶場によるエネルギー準位の分裂 2．スピン・ハミルトニアン 3．Jahn-Teller (ヤーン・テラー）効果. 2．結晶中の磁性イオン. 1．結晶場によるエネルギー準位の分裂 2．スピン・ハミルトニアン 3．Jahn-Teller (ヤーン・テラー）効果. 2-1結晶場による ハミルトニアン密度. ここからハミルトニアン密度を求めることをしてやろう. 波動が の 4 成分のベクトルである時にはハミルトニアン密度の定義は次のようになる. ここに出てくる運動量密度 の定義は であったから, これに従って計算してみること |gub| yov| iyo| fbz| mus| xqe| zod| gkq| iia| xur| dko| qbj| uwu| zdg| bfr| txx| bls| pfl| zxy| vgl| aor| jbw| kkx| emg| xbq| qss| knz| bad| dgd| mdw| ljj| ojx| zgv| ciw| wzn| jil| pvt| lfx| zig| tnj| xrg| mzr| pes| dtr| lua| zhd| qiq| qin| hxr| moi|